Redigerer Damptrykk

[[Fil:Vapor pressure.svg|right|thumb|200px|Illustrasjon av hva som foregår ved [[fordampning]]. Dette er en [[faseovergang]] mellom væske og damp.]]
'''Damptrykket''' er det [[trykk]]et som en [[gass]] av et stoff utøver når den er i [[termodynamisk likevekt]] med det samme stoffet i fast eller [[væske|flytende]] form.

Når en væske lukkes inne i et tett kammer, vil noe av væsken [[fordamping|fordampe]] ved at molekyler river seg løs og går over i gassform, og det oppstår en utveksling av molekyler mellom gass og væske, inntil det er en likevekt, slik at det pr. tidsenhet går like mange molekyler den ene som den andre vegen. Det trykket gassen har på dette stadiet, kalles '''metningstrykket''' eller likså godt bare damptrykket for vedkommende stoff ved den gitte temperaturen. Trykk som måles før metning inntreffer, omtales oftest som gasstrykk. 

Hvis væsken varmes opp, vil mer stoff fordampe og damptrykket stiger. Blir dette like stort som [[lufttrykk]]et, vil væsken [[kokepunkt|koke]]. Metningstrykket for [[vanndamp]] i [[luft]] er i praksis uavhengig av tilstedeværelsen av de andre komponentene som oksygen og nitrogen. Øker vanndampens trykk, må [[partialtrykk]]ene fra disse andre komponentene avta for at det totale lufttykket skal forbli det samme.

Et flytende stoff som har et høyt damptrykk ved normal temperatur, omtales ofte som ''flyktig''. Hvis en slik væske fortynnes, vil dens damptrykk reduseres som beskrevet ved [[Raoults lov]]. På samme måte vil en væske som består av flere flyktige komponenter, gi opphav til en damp som er en blanding av de samme komponentene. [[Partialtrykk]]et til hver av dem er gitt ved en utvidet form av Raoults lov. 

Også faste stoff har et damptrykk. Det kan defineres som gasstrykket som oppstår når [[sublimasjon]] og avsetning (deposisjon) er i likevekt. For de aller fleste faste stoff er gasstrykket svært lavt og vanskelig å måle. Ett viktig unntak er [[is]].

==Termodynamikk==
[[Fil:Clausius-Clapeyron.png|mini|Clausius-Clapeyrons ligning sier hvordan forandring i trykket &Delta;''P'' varierer med forandringen &Delta;''T'' av temperaturen.]]
Når dampen er i [[termodynamisk likevekt]] med flytende vann, vil like mange vannmolekyler forlate vannet og gå over i dampen som det antallet som returnerer til vannet. Ved større trykk enn metningstrykket vil dampen begynne å kondensere til vann hvis temperaturen holdes uforandret.<ref name = Müller> R. Müller, ''Thermodynamik: Vom Tautropfen zum Solarkraftwerk'', Walter de Gruyther GmbH, Berlin (2014). ISBN 978-3-11-030198-4.</ref>

Trykket til dampen bestemmes av antall vannmolekyler som befinner seg i gassfasen. Øker temperaturen, vil mer vann fordampe slik at trykket i dampen øker. Denne sammenhengen kan beregnes ved bruk av [[termodynamikk]]. I likevekt er både temperaturen og [[kjemisk potensial|det kjemiske potensialet]]  det samme i den flytende som i den gassformige fasen av vannet. Det kan benyttes til å utlede [[Clausius-Clapeyrons ligning]] for damptrykket <math> P_*</math> som funksjon [[absolutt temperatur]] <math>T</math>.  Så lenge temperaturen er godt under [[kritisk punkt|den kritiske temperaturen]], kan den skrives som

: <math> {dP_*\over dT} = {L_v(T)\over TV} </math>

hvor <math> L_v </math> er [[fordampningsvarme]]n som går med til å danne et volum <math> V </math> med damp fra flytende vann. For at ligningen skal kunne løses, må man kjenne til hvordan fordampningsvarmen varierer med temperaturen. Likedan må man kjenne [[tilstandsligning]]en for dampen som sier hvordan dens volum varierer med trykk og temperatur.

Dampen kan på enkleste vis beskrives ved tilstandsligningen for en [[ideell gass]]. For 1 [[mol (enhet)|mol]] med damp er da <math> P_*V = RT </math>. Da vil <math> dP_*/dT = P_*L_v/RT^2 </math> som kan skrives som

: <math> {d\over dT}\ln P_* = {L_v(T)\over RT^2} </math>

Kjenner man til hvordan fordampningsvarmen varierer med temperaturen, kan man herfra finne hvordan logaritmen til metningstrykket varierer.

===August-ligningen===

Hvis man betrakter en liten temperaturforandring, vil fordampningsvarmen tilnærmet forbli konstant. Direkte integrasjon gir da

: <math> \ln\Big({P_*\over P_{\mathrm{st}}}\Big) = {L_v\over R}\Big({1\over T_{\mathrm{st}}} - {1\over T}\Big)</math>

hvor <math> T_{\mathrm{st}} </math> er en referansetemperatur  der trykket er <math> P_{\mathrm{st}}</math>. For vann kan man velge [[kokepunkt]]et der <math> T_{\mathrm{st}} = 373 </math> [[Kelvin]] og <math> P_{\mathrm{st}} = 1013</math> [[Pascal (enhet)|hPa]] som tilsvarer  temperaturen {{nowrap|100 &deg;C}} og atmosfæretrykket 1 atm. Denne formelen gir da trykket <math> P_* </math> = 0.7 atm i [[vanndamp]] ved 90 &deg;C ved bruk av verdien ''R'' = 8.31 J/mol&thinsp;K for [[gasskonstant]]en og {{nowrap|''L<sub>v</sub>'' {{=}} 40.7 kJ/mol}} for fordampningsvarmen ved kokepunktet, 

[[Fil:Vapor Pressure Chart.png|thumb|240px|Damptrykk på logaritmisk skala som funksjon av temperatur for noen organiske væsker.]]
Med disse antagelsene varier damptrykket med temperaturen ifølge formelen

: <math> \ln\Big({P_*\over P_{\mathrm{st}}}\Big)  = A - {B\over T} </math>

hvor ''A'' og ''B'' er konstanter. Denne ligningen ble først foreslått av den tyske fysikeren  Ernst Ferdinand August på midten av det 1800-tallet og bærer derfor vanligvis hans navn.<ref name = Reid> B.E. Poling, J.M. Prausnitz and J.P. O'Connell, ''The Properties of Gases and Liquids'', McGraw-Hill, New York (2001). ISBN 0-070-116822. </ref> 

Den kan gjøres mer nøyaktig ved å ta med et temperaturavhengig ledd i fordampningsvarmen. Er denne variasjonen lineær, kan man skrive denne som ''L<sub>v</sub>'' = ''a + bT''&thinsp; hvor ''a'' og ''b'' er konstanter. Integrasjon av Clausius-Clapeyrons ligning gir da damptrykksformelen

: <math> \ln\Big({P_*\over P_{\mathrm{st}}}\Big) = {a\over R}\Big({1\over T_{\mathrm{st}}} - {1\over T}\Big) + {b\over R}\ln\Big({T\over T_{\mathrm{st}}}\Big) </math>

Tilsvarende forbedringer av August-ligningen kan finnes for andre temperaturvariasjoner av fordampningsvarmen. Dette gir et resultat som noen ganger går under navnet DIPPR101-ligning.<ref name = Müller/> For vanndamp er den mest nøyaktige formel for metningstrykket gitt ved [[Goff-Gratch-ligningen]] hvor også antagelsen om dampen som ideell gass er erstattet med en mer realistisk beskrivelse.

==Empiriske formler==
I stedet for å utlede en nøyaktig formel for damptrykket direkte fra termodynamikk, kan man også etablere empiriske formler som følger fra direkte målinger. En av de enkleste er '''Antoine-formelen''' som ble etablert på slutten av 1800-tallet. Den fremkommer ved et skifte av temperaturen i August-formelen. På den måten oppstår den modifiserte ligningen

: <math> \ln\Big({P_*\over P_{\mathrm{st}}}\Big)  = A - {B\over T + C} </math>

For vanndamp under 100&thinsp;&deg;C er typiske verdier for de tre konstantene ''A'' = 5.11, ''B'' = 1688&thinsp;K og ''C'' = - 43&thinsp;K. Denne Antoine-formelen har da en nøyaktighet på bedre enn 3% i det samme intervallet.<ref name = Reid> B.E. Poling, J.M. Prausnitz and J.P. O'Connell, ''The Properties of Gases and Liquids'', McGraw-Hill, New York (2001). ISBN 0-070-116822. </ref>

Antoine-formelen kan betraktes som en omskrivning av den tidligere etablerte '''Magnus-formelen''' for vanndamp. Det sees ved å måle temperaturen i [[Grad celsius|celsius-grader]] ''&theta;''&thinsp; slik at man kan sette ''T = &theta;'' + 273. På den måten kommer man frem til det alternative uttrykket

: <math> \ln\Big({P_*\over P_0}\Big)  = {A'\theta\over\theta + \theta_C}  </math>

hvor ''&theta;<sub>C</sub>'' = 273 + ''C&thinsp;'' og ''A'&thinsp; = A'' - ln&thinsp;(''P''<sub>0</sub>/''P''<sub>st</sub>). Dermed er ''P''<sub>0</sub>&thinsp; damptrykket ved ''&theta;'' = 0 &deg;C. For vanndamp er de anbefalte verdiene {{nowrap|''A'&thinsp;'' {{=}} 17.6}},  {{nowrap|''&theta;<sub>C</sub>'' {{=}} 243&thinsp;&deg;C}} og {{nowrap|''P''<sub>0</sub> {{=}} 611&thinsp;Pa.}}<ref> M.G. Lawrence, [http://climate.envsci.rutgers.edu/pdf/LawrenceRHdewpointBAMS.pdf ''The Relationship between Relative Humidity and the Dewpoint Temperature in Moist Air''], Bulletin of the American Meteorological Society '''86''', 225-233 (2005).</ref> Denne formelen ble funnet av den eksperimentelle fysiker [[Heinrich Gustav Magnus|Gustav Magnus]] i den første halvdel av 1800-tallet.

Desto flere parametre ligningen for damptrykket inneholder, desto mer nøyaktig vil den være. Dette kan illustreres med måledata for [[benzen]] i figurene under.

<gallery caption="Nøyaktighet av de forskjellige formlene for benzen:" widths="180px" heights = "160px" mode = packed>
Image:VaporPressureFitAugust.png | August-ligning (2 parametre)
Image:VaporPressureFitAntoine.png | Antoine-ligning (3 parametre)

Image:VaporPressureFitDIPPR101.png | DIPPR101-ligning (4 parametre)
</gallery>

Metningstrykket for vanndamp kan også beregnes med overraskende god nøyaktighet fra den rent empiriske og enkle formelen

: <math> {P_*\over P_{\mathrm{st}}} = \Big({\theta\over 100\,^\circ\!\mbox{C}}\Big)^4 </math>

som kan benyttes helt opp til [[kritisk punkt|det kritiske punktet]] for vann ved 374&thinsp;&deg;C. Her er igjen referansetrykket ''P''<sub>st</sub> = 1&thinsp;atm.<ref> S. Skogestad,  ''Chemical and Energy Process Engineering'', CRC Press (Taylor & Francis Group), New York (2009). ISBN 978-1420087550.</ref>

==Referanser==
<references/>

==Litteratur==
* E. Lillestøl, O. Hunderi og  J.R. Lien, ''Generell Fysikk, Bind 2'',  Universitetsforlaget, Oslo (2001). ISBN 82-15-00006-1.
* R. Müller, ''Thermodynamik: Vom Tautropfen zum Solarkraftwerk'', Walter de Gruyther GmbH, Berlin (2014). ISBN 978-3-11-030198-4.   
* P.A. Rock, ''Chemical Thermodynamics'', University Science Books, Oxford (1983). ISBN 0-19-855712-5.

{{Autoritetsdata}}

[[Kategori:Termodynamikk]]
[[Kategori:Vann]]
[[Kategori:Meteorologi]]
[[Kategori:Kjemiske egenskaper]]