Redigerer Magnet (avsnitt)

===Beregning av indre felt===
I en sylinderformet stavmagnet med lenge ''L'' og radius ''a'' som har en uniform magnetisering ''M''&thinsp; langs aksen, har hver endeflate med areal {{nowrap|''A {{=}} &pi;''&thinsp;''r''<sup>&thinsp;2</sup>&thinsp;}} en magnetisk ladning {{nowrap|''Q<sub>m</sub>'' {{=}} ''&sigma;<sub>m</sub>&thinsp;A''}} 
da den magnetiske ladningstettheten på hver av dem er {{nowrap|''&sigma;<sub>m</sub>'' {{=}} &plusmn;''M''}}. Størrelsen av '''H'''-feltet på midten av magneten kan da finnes fra Coulombs lov anvendt på disse fiktive ladningene,

: <math> H_{L/2} = 2\cdot {Q_m\over 4\pi (L/2)^2} = 2{a^2\over L^2}M </math>

der faktoren 2 skyldes at begge endeflatene bidrar med like mye. Samme resultat fås ved å benytte beregningen av det elektrisk feltet utenfor en [[Elektrisk felt#plan disk|plan disk]] med radius {{nowrap|''a'' << ''L''}}. Dette '''H'''-feltet er motsatt rettet magnetiseringen '''M''' slik at {{nowrap|'''B''' {{=}} ''&mu;''<sub>0</sub>('''H''' + '''M''')&thinsp;}}
har størrelsen

: <math> B(L/2) = \mu_0 M\Big(1 - 2{a^2\over L^2}\Big)  </math>

midt inni magneten.

På samme måte kan også feltet like utenfor en av endeflatene beregnes. Her vil ladningen på platen selv bidra med ''M''/2 til '''H'''-feltet, mens bidraget fra den motsatte endeflaten i avstand ''L'' igjen kan finnes fra Coulombs lov som nå gir

: <math> H_L = {Q_m\over 4\pi L^2} = {a^2\over 4L^2}M </math>
og virker i motsatt retning. Da {{nowrap|'''M''' {{=}} 0}} utenfor magneten, blir derfor fluksfeltet der {{nowrap|''B'' {{=}} ''&mu;''<sub>0</sub>''H''&thinsp;}} eller

: <math> B(L) = {1\over 2}\mu_0 M\Big(1 - {a^2\over 2L^2}\Big) </math>

Dette er også verdien på '''B'''-feltet like innenfor endeflatene.