Redigerer Feltlinje (avsnitt)

===Eksempel===

Mer kompliserte strømningsforløp i to dimensjoner kan bygges ven kombinasjon av strømninger fra enkle kilder og sluk som for elektromagnetiske felt.
Da beskriver det komplekse potensialet

: <math> f(z) = {K\over 2\pi}\ln z </math>

hvor ''K&thinsp;'' er en reell konstant, en enkelt punktkilde i origo.<ref name = CB/> Dette kommer tydeligere frem ved bruk av [[polarkoordinatsystem|polarkoordinater]] {{nowrap|(''r,&theta;'')}}. Da er {{nowrap|''x {{=}} r''&thinsp;cos''&theta;''&thinsp;}} og {{nowrap|''y {{=}} r''&thinsp;sin''&theta;''&thinsp;}} slik at {{nowrap|''z'' {{=}} ''r&thinsp;e''<sup>&thinsp;''i&theta;''</sup>}}. Hastighetspotensialet er derfor

: <math>  \phi = {K\over 2\pi}\ln r </math>

på samme måte som Coulomb-potensialet i to dimensjoner. Ekvipotensiallinjene er sirkler om origo slik at strømningen er rettet i radiell retning. Hastigheten i denne retningen {{nowrap|''v<sub>r</sub>'' {{=}} &part;''&phi;''/&part;''r''&thinsp;}} avtar som 1/''r&thinsp;'' i analogi med det elektriske feltet utenfor en [[elektrisk felt#Linjeladning|linjeladning]].

På samme måte ser man at strømningspotensialet for denne punktkilden er

: <math>  \psi = {K\over 2\pi}\theta </math>

De tilsvarende feltlinjene er derfor gitt ved ''&theta;'' = konstant. Som forventet er de rette linjer ut fra origo med en konstant verdi for den polare vinkelen.