Redigerer Spredningstverrsnitt (avsnitt)

==Differensielt spredningstverrsnitt==
[[Fil:ScatteringDiagram.svg|thumb|360px|Partikler som går gjennom det lille arealet ''d&sigma;'', blir spredt en vinkel ''&theta;'' gjennom [[romvinkel]]en ''d&Omega;''.]]

Det totale spredningstverrsnittet ''&sigma;&thinsp;'' sier ingenting om retning til partiklene etter kollisjonen mellom dem. Eksperimentelt er dette av stor viktighet og beskrives ved det '''differensielle''' virkningstverrsnittet.<ref name = BM> J.J. Brehm and W.J. Mullin, ''Introduction to the Structure of Matter'', John Wiley & Sons, New York (1989). ISBN 0-471-61273-1.</ref> 

Benyttes et [[kulekoordinater]] (''r'',''&theta;'',''&phi;'') med origo i sprederen, vil det gi et antall ''dN&thinsp;'' partikler som spredes i en retning gitt ved vinklene (''&theta;'',''&phi;'') innen det differensielle [[romvinkel]]elementet 

: <math> d\Omega = \sin\theta\, d\theta\, d\phi </math>

Dette antallet er proporsjonalt med antall partikler ''N<sub>s</sub>'' = ''nA&Delta;x'' i sprederen hvis denne har volum ''A&Delta;x''  og tetthet ''n''. Antall spredte partikler i denne retningen kan da skrives som

: <math> {dN\over d\Omega} = N_s I_0 {d\sigma\over d\Omega} </math>

der ''I''<sub>0</sub> er [[fluks]]en av innkommende partikler og ''d&sigma;''/''d&Omega;&thinsp;'' er det differensielle virkningstverrsnittet. Det har dimensjon som et areal og avhenger av retningen (''&theta;'',''&phi;'') samt energien til de innkommende partiklene. Er denne vinkelavhengigheten kjent, kan det totale spredningstverrsnittet finnes ved integrasjon,

: <math> \sigma =  \int_0^{\pi}\! d\theta\,\sin\theta \int_0^{2\pi}\! d\phi\, {d\sigma\over d\Omega}(\theta,\phi) </math>

Fra denne definisjonen av det diifferensielle spredningstverrsnittet følger at det kan benyttes både for elastiske og uelastiske prosesser. Det avhenger av hva slags partikler med hvilke egenskaper man registrerer i den gitte retningen.