Redigerer Sektormassespektrometri (avsnitt)

=== Mattauch-Herzog ===
Mattauch-Herzog-geometrien består av en 31,82° <math>\bigg({\pi\over4\sqrt2}\bigg)</math>[[radian]]er elektrisk sektor, en drivlengde som følges av en 90° magnetisk sektor med motsatt krumningsretning.<ref>{{Kilde artikkel|tittel=Zur Theorie der für alle Massen doppelfokussierenden Massenspektrographen|publikasjon=Zeitschrift für Naturforschung A|doi=10.1515/zna-1946-0306|url=https://www.degruyter.com/view/journals/zna/1/3/article-p137.xml|dato=1946-03-01|fornavn=Alfred|etternavn=Klemm|serie=3|bind=1|sider=137–141|issn=1865-7109|besøksdato=2021-02-17}}</ref> Inngangen av ionene sortert primært etter ladning i magnetfeltet gir en energifokuserende effekt og mye høyere overføring enn et standard energifilter. Denne geometrien brukes ofte i applikasjoner med høy energispredning i ionene som produseres der følsomhet likevel er nødvendig, slik som [[Gnistionisering|gnistkildemassespektrometri]] (SSMS) og [[sekundær ionemassespektrometri]] (SIMS).<ref>{{Kilde artikkel|tittel=Characterization of a Second-Generation Focal-Plane Camera Coupled to an Inductively Coupled Plasma Mattauch−Herzog Geometry Mass Spectrograph|publikasjon=Analytical Chemistry|doi=10.1021/ac052026k|url=https://pubs.acs.org/doi/10.1021/ac052026k|dato=Juli 2006|fornavn=Gregory D.|etternavn=Schilling|etternavn2=Andrade|fornavn2=Francisco J.|etternavn3=Barnes|etternavn4=Sperline|fornavn4=Roger P.|etternavn5=Denton|fornavn5=M. Bonner|etternavn6=Barinaga|fornavn6=Charles J.|etternavn7=Koppenaal|fornavn7=David W.|etternavn8=Hieftje|fornavn8=Gary M.|serie=13|språk=en|bind=78|sider=4319–4325|issn=0003-2700|besøksdato=2021-02-17}}</ref> Fordelen med denne geometrien i forhold til Nier-Johnson-geometrien er at ionene til forskjellige masser alle er fokusert på samme flate plan. Dette tillater bruk av en fotografisk plate eller annen flat detektoroppstilling.