Redigerer Kvantemekanikk (avsnitt)

===Andrekvantisering===

En helt ny måte å beskrive kvantesystemer med mange partikler ble klarlagt av Dirac i 1927 da han viste hvordan det [[Hamiltons virkningsprinsipp#Elektromagnetiske felt|elektromagnetiske feltet]] kan kvantiseres. På denne måten ble [[bølge–partikkel-dualitet]]en mellom et foton som på den ene siden kan omtales som en partikkel og samtidig  beskrives som en bølge, bedre forstått. Denne første feltkvantisering blir i dag vanligvis omtalt som [[kvantisert strålingsteori]] som etter hvert utviklet seg til  dagens [[kvanteelektrodynamikk]].

Da det ikke lenger var posisjonen og impulsen til en partikkel som kvantiseres, men det klassiske [[Elektromagnetisk felt|Maxwell-feltet]] styrt av [[Maxwells ligninger]], ble denne utvidelsen omtalt som en [[Andrekvantisering|andrekvantisert]] teori. Da er ikke lenger antall partikler konstant, men de kan oppstå og forsvinne i forskjellige prosesser. Når et foton for eksempel blir sendt ut fra et atom ved en overgang fra et energinivå til et lavere nivå, så blir fotonet skapt i det øyeblikket. Det eksisterte ikke i atomet på et tidligere tidspunkt. Teorien vil derfor inneholde [[Kvantefeltteori|kreasjon og annihilasjonsoperator]] som adderer eller fjerner partikler fra systemet.<ref name = Pais-1/>

Omtrent på samme tid utviklet [[Pascual Jordan]] og [[Oskar Klein]] en tilsvarende beskrivelse for ikke-relativistiske partikler. Deres bølgeligning vil da være den tidsavhengige Schrödinger-ligningen hvor bølgefunksjonen må betraktes som en [[Felt (fysikk)|felt-funksjon]] for disse identiske bosonene.

Sammen med [[Eugene Wigner]] viste Jordan noen måneder senere hvordan også ikke-relativistiske fermioner kan beskrives på denne måten. Ved utsendelse av lys fra et atom, er det da ikke bare et foton som blir skapt, men et elektron blir fjernet fra en tilstand i atomet og et nytt elektron blir skapt i en ny tilstand med lavere energi.