Redigerer Rayleigh-spredning (avsnitt)

===Totalt spredningstverrsnitt===

Synlig lys har bølgelengder som ligger mellom 300 og 800&thinsp;[[nanometer|nm]]. Når det spredes på partikler som både er mindre i utstrekning og har mindre gjensidig avstand, vil flere partikler påvirkes samtidig av samme bølgefront. Den resulterende sprednigsamplituden vil da bestå av en sum av bidragene fra flere partikler. Men i en gass eller væske bestående av slike partikler vil deres termiske bevegelse medføre at denne summasjonen er [[koherens|inkoherent]]. Det resulterende, totale spredningstverrsnittet for ''N&thinsp;'' partikler vil derfor ganske enkelt være ''N&thinsp;'' ganger tverrsnittet for én partikkel . For koherent spredning ville det derimot ha økt som ''N''<sup>&thinsp;2</sup>.

Det totale spredningstverrsnittet for én partikkel finnes fra det differensielle tverrsnittet ved å integrere over alle rmulige retninger for den spredte partikkelen. Her vil det si for alle verdier av den polare vinkelen fra ''&theta;'' = 0&deg; til 180&deg;,

: <math>\begin{align} \sigma &=  {\pi^2\alpha_p^2 \over 2 \lambda^4}2\pi \int_0^\pi  d\theta  \sin\theta\, (1 + \cos^2\!\theta) \\ &=  {8\pi^3\alpha_p^2\over 3\lambda^4} \end{align} </math>

Ut fra denne definisjonen angir det hvor mye av lyset som blir spredt til sides og kan derfor benyttes til å finne reduksjonen av den innkommende intensiteten. Så lenge polarisabiliteten ''&alpha;<sub>p</sub>''&thinsp; er uavhengig av bølgelengden til lyset, vil  tversnittet derfor variere som 1/''&lambda;''<sup>&thinsp;4</sup>. Det er i overensstemmelse med Rayleighs første argumentasjon basert på dimensjonsanalyse. På denne måten ga han en forklaring av [[Tyndall-effekt]]en som sier at kortbølget lys spredes mer enn lys med lengre bølgelengder.<ref name = AF> M. Alonso and E.J. Finn, ''University Physics'', Volume II, Addison-Wesley, Reading, Masachusetts (1978).</ref>