Redigerer Einstein-forhold (kinetisk teori) (avsnitt)

=== Stokes–Einstein ligning ===

I grensen for lavt [[Reynoldstall|Reynolds-tall]] er mobiliteten μ den omvendte av dragkoeffisienten<math>\zeta</math>. En dempende konstant<math>\gamma = \zeta / m</math> brukes ofte for den omvendte momentumavslappingstiden (tid som trengs for at treghetsmomentet blir ubetydelig sammenlignet med det tilfeldige momenta) til det diffusive objektet. For sfæriske partikler med radius ''r'', [[Stokes lov]] gir

: <math>\zeta = 6 \pi \, \eta \, r,</math>

hvor <math>\eta</math> er viskositeten til mediet. Dermed resulterer forholdet Einstein-Smoluchowski i forholdet Stokes-Einstein

: <math>D = \frac{k_\text{B} T}{6\pi\,\eta\,r}.</math>

Dette har blitt brukt i mange år for å estimere selvdiffusjonskoeffisienten i væsker, og en versjon i samsvar med isomorfteorien er bekreftet av datasimuleringer av Lennard-Jones-systemet.<ref>{{Cite journal|last1=Costigliola|journal=The Journal of Chemical Physics|issn=0021-9606|pmid=30646717|doi=10.1063/1.5080662|pages=021101|issue=2|volume=150|language=en|title=Revisiting the Stokes-Einstein relation without a hydrodynamic diameter|first1=Lorenzo|date=2019-01-14|first4=Jeppe C.|last4=Dyre|first3=Thomas B.|last3=Schrøder|first2=David M.|last2=Heyes|doi-access=free}}</ref> 

I tilfelle rotasjonsdiffusjon er friksjonen <math>\zeta_\text{r} = 8 \pi \eta r^3</math>, og rotasjonsdiffusjonskonstanten <math>D_\text{r}</math> er

: <math>D_\text{r} = \frac{k_\text{B} T}{8\pi\,\eta\,r^3}.</math>