Redigerer Drude-modell (avsnitt)

===Oscillerende felt===
Når det ytre feltet '''E''' varierer med tiden, vil også drifthastighten '''v'''<sub>''d''</sub> variere på en tilsvarende måte. Denne variasjonen er enklest å beskrive når tidsvariasjonen er periodisk med en fast [[vinkelfrekvens]] ''&omega;'' = 2''&pi;''&thinsp;''f''. Dette ville være tilfelle når metallet ble utsatt for [[elektromagnetisk stråling]] med en viss [[frekvens]] ''f''. Det elektriske feltet kan da beskrives på [[Bølge#Plane bølger|kompleks form]] som den reelle delen av {{nowrap|'''E'''(''t'') {{=}} '''E'''<sub>0</sub>''e''<sup> -''i&omega;t''</sup>}}. Da vil drifthastigheten få samme frekvensavhengighet slik at bevegelsesligningen til et elektron tar formen

: <math> -im\omega \mathbf{v}_d(\omega) =  q\mathbf{E}(\omega) - {m\over\tau}\mathbf{v}_d (\omega)</math>

Den resulterende strømmen <math> \mathbf{J}(\omega) = nq \mathbf{v}_d(\omega) </math> kan da skrives som

: <math> \mathbf{J}(\omega) = \sigma(\omega) \mathbf{E}(\omega) </math>

hvor den frekvensavhengige ledningsevnen for metaller derfor blir

: <math> \sigma(\omega) = {\sigma \over 1 - i\omega\tau} </math>

Her er <math> \sigma = n\tau{q^2/m}  = \sigma(0) </math> den statiske verdien. Grunnen til at ledningsevnen er kompleks, skyldes at elektronene i denne modellen behøver en tid ''&tau;&thinsp;'' til å reagere på forandringer i det elektriske feltet. Fasen til resulterende strømmen får derfor en ekstra faseforskyvning.<ref name = Kittel/>