Redigerer Compton-spredning (avsnitt)

===Lav energi===

Når den innkommende stråling har en bølgelengde ''&lambda;'' som er neglisjerbar liten i forhold til Compton-bølgelengden ''&lambda;<sub>C</sub>&thinsp;'', sier man at spredningen foregår ved lav energi. Et innkommende foton vil da ha en energi som er mye mindre enn ''hc/&lambda;<sub>C</sub>&thinsp; = mc<sup>2</sup>&thinsp;'' = 511&thinsp;keV. Elektronet som bevirker spredningen, vil da motta en så liten impuls at det kan antas å bli liggende i ro, mens fotonet blir spredt med uforandret bølgelengde. Spredningsprosessen kan da beskrives ved bruk av [[elektrodynamikk|klassisk elektrodynamikk]]. [[tverrsnitt (fysikk)|Spredningstverrsnitt]]et ble beregnet for over hundre år siden av [[Joseph John Thomson|J.J.Thomson]] og prosessen kalles derfor også for [[Thomson-spredning]]. Han fant resultatet

: <math> {d\sigma\over d\Omega} = {1\over 2}r_0^2 \Big(1 + \cos^2\theta\Big) </math>

hvor ''r''<sub>0</sub>&thinsp; er  den [[klassisk elektronradius|klassiske radius]] til elektronet. Spredningsstverrsnittet eller intensiteten av den spredte strålingen er derfor den samme i fremover ''&theta;'' = 0&deg;&thinsp; som i bakoverretning ''&theta;'' = 180&deg;&thinsp;. Men normalt til den innkommende strålingen ''&theta;'' = 90&deg;&thinsp; er intensiteten bare halvparten av hva den er i fremoverretningen. I alle retninger er den spredte intensiteten den samme uavhengig av bølgelengden til strålingen.

Integrerer man det differensielle virkningstverrsnittet over alle spredningsvinkler ''&theta;''&thinsp;, finner man det totale [[tverrsnitt (fysikk)|spredningstverrsnitt]]et

: <math> \sigma =  {1\over 2}r_0^2 \int_0^\pi\Big(1 + \cos^2\theta\Big)2\pi\sin\theta d\theta  = {8\pi\over 3} r_0^2 = 0,6652 \times 10^{-24}\;\mathrm{cm}^2</math>

Dette sier noe om hvor stor del av den innkommende strålingen som er blitt spredt til siden og bestemmer dermed også intensiteten til strålingen som fortsetter rett frem uten å være spredt.