Redigerer Boltzmanns konstant (avsnitt)

===Maxwell-Boltzmann statistikk===

Når systemet er i [[termisk likevekt|likevekt]] ved en bestemt [[Absolutt temperatur|temperatur]] ''T'', befinner det seg i en «makrotilstand» som inneholder et maksimalt antall mikrotilstander. Sannsynligheten for å finne det nøyaktig i en mikrotilstand med energi ''E<sub>a</sub>'', er gitt ved [[Boltzmann-fordeling]]en

: <math> p_a = {1\over Z} e^{- E_a/k_B T} </math>

hvor ''Z&thinsp;'' er en normeringskonstant som kalles systemets [[Kanonisk ensemble|partisjonsfunksjon]]. Herav kan man beregne dets midlere energi som kan identifiseres med systemets [[indre energi]] samt andre av dets [[termodynamikk|termodynamiske]] egenskaper.<ref name = Schroeder> D.V. Schroeder, ''Introduction to Thermal Physics'', Addison Wesley Longman, San Fransisco, CA (2000). ISBN 0-201-38027-7.</ref>

Denne [[sannsynlighetsfordeling]]en hadde sitt utspring i [[James Clerk Maxwell|Maxwells]] [[Maxwell-fordeling|hastighetsfordeling]] for partiklene i en [[gass]]. Av den grunn sies partikler som oppfyller denne fordelingen, å følge [[Maxwell-Boltzmann statistikk]]. Den gjelder for like partikler som i prinsippet kan adskilles fra hverandre. Derimot kan helt [[identiske partikler]] som [[foton]]er og [[elektron]]er ikke på noen måte skilles fra hverandre og må beskrives ved [[Statistisk mekanikk|kvantestatistikk]]. Boltzmanns konstant inngår da på en litt annen måte.<ref name = Sears> F.W. Sears, ''An Introduction to Therrmodynamics, the Kinetic Theory of Gases and Statistical Mechanics'', Addison-Wesley Publishing Company, Reading MA (1956).</ref>