Redigerer Magnet (avsnitt)

===Maxwell-spenning===

Hvis begge endene til en stavmagnet bøyes slik at dens N-pol står direkte overfor sin egen S-pol, ville disse to polene trekkes mot hverandre med en magnetisk kraft. Er endeflatene plane, kan man anta at de etter bøyningen igjen er parallelle med hverandre slik at feltet i luftgapet mellom dem er homogent. Kraften mellom disse to magnetpolene kan da ikke beregnes i samme dipolapproksimasjon, men derimot som kraften mellom de to platene i en ladet [[Elektrisk felt#Kondensator|plan kondensator]]. Hvis magneten har magnetiseringen ''M'', er den magnetiske ladningen på den ene endeplaten {{nowrap|''Q<sub>m</sub> {{=}} AM''&thinsp;}} hvor ''A'' er arealet til denne platen. Det magnetiske feltet fra den andre er {{nowrap|''B'&thinsp;'' {{=}} ''&mu;''<sub>0</sub>''M''/2&thinsp;}} slik at kraften mellom endeflatene blir 

: <math> F = Q_mB' = {1\over 2}\mu_0AM^2 </math>

Men nå er det totale, magnetiske feltet i luftgapet ''B'' = 2''B' = &mu;''<sub>0</sub>''M''&thinsp; da ladningene på begge endeflatene bidrar til det. Attraktiv kraft per flateenhet er derfor det negative trykket

: <math> P = {F\over A} = {B^2\over 2\mu_0} = {1\over 2}BH </math>

da ''B =  &mu;''<sub>0</sub>''H''&thinsp; i luftgapet. Dette kalles en «Maxwell-spenning» og har samme form som den tilsvarende spenningen i et [[Elektrostatikk#Maxwells spenningstensor|elektrisk felt]]. De inngår begge som komponenter i [[Maxwells spenningstensor]] som kan benyttes til å beregne elektriske og magnetiske krefter på utstrakte legemer uten å kjenne direkte til de elektriske ladningene og strømmene som de inneholder.