Redigerer Elektrisk felt (avsnitt)

===Ledere og dielektrika===

Feltet utenfor en uniformt ladet plate er det samme uansett hva den er laget av. I et [[dielektrisk materiale]] som er en [[isolator]] kan ikke ladninger bevege seg fritt omkring, men kan plasseres i faste posisjoner. Har platen et areal ''A'', vil en total ladning ''Q&thinsp;'' da kunne plasseres uniform inne i den slik at den har flatetettheten {{nowrap|''&sigma; {{=}} Q/A''&thinsp;}}. Feltet på hver side av platen har da den konstante verdien {{nowrap|''E {{=}} &sigma;''/2''&epsilon;''<sub>0</sub>}} = ''Q''/2''A&epsilon;''<sub>0</sub>. Derimot varierer feltet inni platen med verdien {{nowrap|''E'' {{=}} 0&thinsp;}} i midten og er lineært voksende ut til overflaten hvor det tar den konstante verdien.

Er platen derimot en [[elektrisk leder]], vil ladningen ''Q&thinsp;'' fordele seg på overflaten av lederen slik at feltet inne i platen blir nøyaktig lik null. Hver av overflatene har da ladningstettheten {{nowrap|''&sigma;' {{=}} Q/2A''&thinsp;&thinsp;}} og skaper feltene ''E'&thinsp;'' =  ''&sigma;'&thinsp;''/2''&epsilon;''<sub>0</sub>&thinsp; som peker ut fra lederen og inn i metallet. I metallet virker disse to delfeltene i motsatt retning slik at der blir  totaltfeltet {{nowrap|''E'' {{=}} 0}}&thinsp; som det skal være. Men utenfor lederen adderer de seg opp slik at der blir feltet {{nowrap|''E'' {{=}} 2''E'&thinsp;'' {{=}} ''&sigma;'&thinsp;''/''&epsilon;''<sub>0</sub>  {{=}} ''Q''/2''A&epsilon;''<sub>0</sub>}}. 

Dette resultatet kan også forstås med en sylindrisk Gauss-flate med topp og bunn parallelle til metalloverflaten med bunnen innfor og toppen utenfor. Da går det fluks bare ut gjennom toppflaten da feltet gjennom bunnen inni i lederen er null. I [[elektrostatikk]]en er denne egenskapen til det elektriske feltet nær ledere av stor betydning. Denne oppførselen av det elektriske feltet forklarer også virkningen til et [[Faradays bur|Faraday-bur]].<ref name = YF/>