Redigerer Rayleigh-spredning (avsnitt)

===Statistisk midling===

Siden man her kan se bort fra fluktuasjoner i temperaturen ''T'', er <math> \Delta\varepsilon = (\partial\varepsilon/\partial\rho)_T\Delta\rho </math> hvor fluktuasjonen <math> \Delta\rho </math> i tettheten kan beregnes fra [[statistisk mekanikk]].<ref name = Mac/> Det gir

: <math> \left({\Delta\rho\over\rho}\right)^2 = {1\over V} k_B T\kappa_T </math>

hvor ''k<sub>B</sub>'' er [[Boltzmanns konstant]] og <math> \kappa_T = (1/\rho)(\partial\rho/\partial P)_T </math> er fluidets [[kompressibilitet]] og angir hvordan dets tetthet varierer med det ytre trykket ''P''. Intensiteten av den spredte strålingen er dermed gitt ved 

: <math> {I_S\over I_0} = {8\pi^3V\over 3r^2 \lambda^4} k_B T\kappa_T \left(\rho{\partial\varepsilon\over\partial\rho}\right)_T^2 </math> 

Her inngår hvordan permittiviteten avhenger av mediets tetthet. Den følger fra Lorenz-Lorentz-relasjonen som sier at <math> (\varepsilon - 1/\varepsilon + 2) </math> er proporsjonal med ''&rho;''. Det betyr at

: <math>  \left(\rho{\partial\varepsilon\over\partial\rho}\right)_T = {1\over 3}(\varepsilon - 1)(\varepsilon + 2) </math>

som innsatt gir den endelige formen av Einsteins resultat.<ref name = AE> A. Einstein, ''Theorie der Opaleszenz von homogenen Flüssigkeiten und Flüssigkeitsgemischen in der Nähe des kritishchen Zustandes'', Annalen der Physik '''33''', 1275-1298 (1910).  [https://einsteinpapers.press.princeton.edu/vol3-doc/325 Einstein Papers].</ref>
Det publiserte han i 1910 etter at han hadde etablert den [[spesiell relativitet|spesielle relativitetsteorien]] og var i ferd med å overta en ny stilling i [[Praha]]. Der gikk han i gang med å utvikle den [[generell relativitet|generelle relativitetsteorien]].<ref name = Pais/>