Redigerer Elektrisk felt (avsnitt)

===Ladet ring===
[[Fil:Ringladning.jpg|thumb|280px|Det elektriske feltet i et punkt ''P'' på ringens akse fra linjeelementet ''ds''.]]
En annen, symmetrisk linjeladning er en ring med radius ''a'' og konstant  ladningstetthet ''&lambda;''. Den totale ladningen på ringen er derfor {{nowrap|''q'' {{=}} 2''&pi;a&lambda;''}}. Med en gang kan man da si at feltet er null ringens sentrum. Det skyldes at feltet fra ladningen i et punkt på ringen blir nøyaktig opphevet av feltet fra det diametralt motsatte punktet.

På samme måte har punktene langs en linje normalt på ringen og gjennom dens sentrum en spesielt symmetrisk plassering. Dette er ringens akse. Der vil bidragene fra to diametralt plasserte punkt på ringen gi et resulterende felt som peker langs ''z''-aksen hvis ringen ligger i ''xy''-planet.  Et lite stykke av ringen med lengde ''ds&thinsp;'' vil gi et felt med størrelse ''&lambda;ds''/4''&pi;&epsilon;''<sub>0</sub>''R''<sup>&thinsp;2</sup>&thinsp; hvor ''R'' angir avstanden fra denne ladningen til feltpunktet ''P&thinsp;'' i avstand ''z''&thinsp; over ringen. Her er nå {{nowrap|''R''<sup>&thinsp;2</sup> {{=}} ''a''<sup>&thinsp;2</sup> + ''z''<sup>&thinsp;2</sup>}}. Når vi summerer opp alle disse bidragene fra punkter langs ringen, er det bare brøkdelen ''z/R''&thinsp; av dette feltet langs ringens akse som vil bidra. I andre retninger vil komponentene kansellere ut. Da integralet av ''ds&thinsp;'' er omkretsen 2''&pi;&thinsp;a'', blir dermed feltet langs ''z''-aksen

: <math> E = {qz\over 4\pi\varepsilon_0(a^2 + z^2)^{3/2}} </math>

I ringens sentrum er ''z'' = 0. Feltet er der null som forventet. Langt fra ringen hvor ''z'' >> ''a'', er reduseres dette resultatet til {{nowrap|''E {{=}} q''/4''&pi;&epsilon;''<sub>0</sub>''z''<sup>2</sup>}}. I sin slik posisjon ser ringen ut som en enkel punktladning i avstand ''z''&thinsp; og feltet er ganske enkelt gitt ved Coulombs lov.<ref name = YF/>