Redigerer Sektormassespektrometri (avsnitt)

== Teori ==
Oppførselen til et ion i et homogent, lineært, statisk elektrisk eller et magnetisk felt slik det er i et sektorinstrument er enkelt. Det fysiske prinsippet er forklart med [[Lorentz-kraft]]lov. Denne ligningen er den grunnlegende ligningen for alle massespektrometriske teknikker og gjelder også i ikke-lineære, ikke-homogene tilfeller, og er en viktig ligning innen elektrodynamikk generelt.

<math>F=q(E+v\times B)</math>

hvor '''E''' er den elektriske feltstyrken, '''B''' er den magnetiske feltstyrken indusert, '''q''' er den elektriske ladningen til partikkelen, '''v''' er partikkelens fart (som [[Vektor (matematikk)|vektor]], ikke [[skalar]]) og <math>\times</math>er [[vektorprodukt]]et.

Kraften til et ion i et linjert homogent elektrisk felt (et elektrisk sektor) er:  
:<math>F=qE</math>
i retning av det elektriske feltet, med positive ioner og motsatt med negative ioner.
[[Fil:Sector.jpg|miniatyr|Elektrisk sektor fra et Finnigan MAT-massespektrometer (vakuumkammerhus fjernet)]]
Kraften er bare avhengig av ladning og elektrisk feltstyrke. De lettere ionene vil bli avbøyd mer og tyngre ioner mindre på grunn av forskjellen i treghet, og ionene vil fysisk skille seg fra hverandre i rommet til forskjellige stråler av ioner når de går ut av den elektriske sektoren.

Og kraften på et ion i et lineært homogent magnetfelt (en magnetisk sektor) er:
:<math>F=qvB</math>
vinkelrett på både magnetfeltet og hastighetsvektoren til selve ionet, i retningen bestemt av [[høyrehåndsregelen]] for kryssprodukter og tegnet for ladning.

Kraften i den magnetiske sektoren kompliseres av hastighetsavhengigheten, men med de rette forholdene (for eksempel jevn hastighet) vil ioner av forskjellige masser skille seg fysisk i rommet til forskjellige bjelker som med den elektriske sektoren.